1、翼型的迎角与空气动力
在翼型平面上，把来流V0与翼弦线之间的夹角定义为翼型的几何迎角，简称迎角。对弦线而言，来流上偏为正，下偏为负。翼型绕流视平面流动， 翼型上的气动力视为无限翼展机翼在展向取单位展长所受的气动力。当气流绕过翼型时，在翼型表面上每点都作用有压强 力t （与翼面相切），它们将产生一个合力 R合力的作用点称为压力中心，合力在来流方向的分量为阻力
p （垂直于翼面）和摩擦切应
D,在垂直于来流方向的分量为升力 L。
|(\"^>cos0+Tsin 0)ds = |(Tcos0+p^n &}ds
翼型升力和阻力分别为
空气动力矩取决于力矩点的位置。如果取矩点位于压力中心，力矩为零。如果取矩点位于翼型前缘，前缘力矩；如果位于力矩不随迎角变化的点，叫做 翼型的气动中心，为气动中心力矩。规定使翼型抬头为正、低头为负。薄翼型的气动中心为 0.26b-0.27b 之间。
0.25b，大多数翼型在0.23b-0.24b之间，层流翼型在
Mg = cos S+Tsin
日+03皿
2、空气动力系数
翼型无量纲空气动力系数定义为
其中，Dynamic pressure
CL--Lift coefficie nt
Cd --- Drag coefficie nt
mz --- Mome nt coefficie nt
由空气动力实验表明，对于给定的翼型，升力是下列变量的函数。
根据量纲分析，可得
对于低速翼型绕流，空气的压缩性可忽略不计，但必须考虑空气的粘性。因此，气动系数实际上是来流迎角和 Re数的函数。至于函数的具体形式可通
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